Математический редактор MathCAD

Глава 8. Алгебраические уравнения и оптимизация
Одно уравнение с одним неизвестным

Графическое решение уравнения sin(x)=0
Иллюстрация метода секущих
Листинг 8.3. Поиск мнимого корня
Листинг 8.4. Поиск корня уравнения, заданного функцией двух переменных
Линейное программирование
Листинг 8.15. Решение задачи линейного программирования
Символьное решение уравнений
Листинг 8.17. Символьное решение системы алгебраических уравнений
Листинг 8.18. Символьное решение уравнения, зависящего от параметра
Метод продолжения по параметру

Решение уравнения sin(ax) =0 (см. листинг 8.21)
Листинг 8.21. Решение уравнения sin(ax)=0 методом продолжения по параметру
Решение уравнения sin(a-x)=0 методом продолжения для у0=300 (листинг 8.21)
Решение уравнения sin (ах) =0 методом продолжения по параметру для у0=600
Корни полинома
Листинг 8.5. Поиск корня полинома
Системы уравнений
Графическое решение системы двух уравнений
Листинг 8.8. Поиск корня уравнения с одним неизвестным с помощью функции Find
О численных методах решения систем уравнений

Иллюстрация метода Ньютона
Смена численного метода
Диалоговое окно Advanced Options
Приближенное решение уравнений
Листинг 8.9 демонстрирует приближенное...
График функции kx2+y2
Листинг 8.10. Приближенное решение несовместной системы уравнений и неравенств
Поиск экстремума функции
Экстремум функции одной переменной
График функции f(х)=х4+5х3-10х

Листинг 8.12. Максимум функции одной переменной
Условный экстремум
Листинг 8.13. Три примера поиска условного экстремума функции
Экстремум функции многих переменных
График функции f (х, у) и отрезок прямой х+у=10

Теоретические основы динамики машин

Прежде чем перейти  к строгому математическому описанию поведения различных систем при свободных колебаниях, остановимся подробно на природе их возникновения.
Известно, что в ряде случаев тело, получившее некоторое начальное возмущение, после удаления причины этого возмущения продолжает совершать колебания. Эти свободные колебания играют важнейшую роль не только в плане проверки системы на резонанс, т.е. на выявление совпадения одной из собственных частот колебаний с частотой действующих на систему постоянно вибрационных нагрузок. Дело в том, что поведение системы при свободных колебаниях характеризует её "динамическую индивидуальность", которая определяет поведение системы при всех других условиях.
Рассмотрим некоторые примеры возникновения свободных колебаний. После того как по  струне рояля ударяет один из молоточков, струна некоторое время продолжает самостоятельно совершать колебания - свободные колебания. Это становится возможным, во-первых, потому, что струна имеет массу и при движении накапливает кинетическую энергию, а во-вторых, потому, что при отклонении от положения равновесия струна накапливает потенциальную энергию .    

Общие сведения о свободных колебаниях
Ортогональность собственных форм колебаний
Теоретические основы крэкинга

Содержание раздела

---